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RobinB27
@@ -1,26 +1,73 @@
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\subsubsection{Konstruktion}
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\fancydef{Trigonometrische Basis} $\{v_0, v_{N-1}\}$ ist eine Basis von $\mathbb{C}^N$, wobei $v_k = \begin{bmatrix}
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\omega_N^{0\cdot k} \\ \omega_N^{1\cdot k}1 \\ \vdots \\ \omega_N^{(N-1)\cdot k}
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\end{bmatrix} \in \mathbb{C}^N$
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Wir definieren die Trigonometrische Basis. Den Basiswechsel zu dieser Basis nennen wir diskrete Fourier Transformation.
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Die symmetrische, nicht hermitesche Matrix $V = [v_0,\ \ldots\ , v_{N-1}]$ ist dann eine orthogonale Basis für $\mathbb{C}^N$: $V^HV = N\cdot I_N$.
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\fancydef{Trigonometrische Basis}\\
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\begin{align*}
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\{v_0, v_{N-1}\} \text{ ist eine Basis von } \mathbb{C}^N, \text{ wobei } v_k =
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\begin{bmatrix}
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\omega_N^{0\cdot k} \\ \omega_N^{1\cdot k}1 \\ \vdots \\ \omega_N^{(N-1)\cdot k}
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\end{bmatrix}
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\in \mathbb{C}^N
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\end{align*}
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Ebenfalls ist $V$ die Basiswechsel Matrix Trigonometrische Basis ($z$) $\mapsto$ Standardbasis ($y$). Algebraisch:
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Die symmetrische, nicht hermitesche Matrix $V = [v_0,\ \ldots\ , v_{N-1}]$ ist eine orthogonale Basis für $\mathbb{C}^N$: $V^HV = N\cdot I_N$.\\
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Ebenfalls ist $V$ die Basiswechsel Matrix Trigonometrische Basis ($z$) $\mapsto$ Standardbasis ($y$).\\
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An Hand von $V$ definieren wir gleich die Fourier-Matrix $F_N$.
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\begin{align*}
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y = Vz \implies z = V^{-1}y = \frac{1}{N}V^Hy = \frac{1}{N}\underbrace{F_N}_{:= V^H} y
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\end{align*}
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\fancydef{Fourier-Matrix} $F_N := V^H = \begin{bmatrix}
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\omega_N^0 & \omega_N^0 & \cdots & \omega_N^0 \\
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\omega_N^0 & \omega_N^1 & \cdots & \omega_N^{N-1} \\
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||||
\omega_N^0 & \omega_N^2 & \cdots & \omega_N^{2(N-1)} \\
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||||
\vdots & \vdots & & \vdots \\
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\omega_N^0 & \omega_N^{N-1} &\cdots & \omega_N^{(N-1)^2}
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\end{bmatrix}
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= \begin{bmatrix}
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\omega_N^{jk}
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\end{bmatrix}^{N-1}_{j,k = 0} \in \mathbb{C}^N
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$
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Der Eintrag $y_l$ enstspricht einem Glied der Fourier-Reihe ausgewertet in $\frac{l}{N} \in [0,1)$. \\
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Die diskreten Fourier-Koeffizienten $\gamma_k$ sind eine Umsortierung der trigonometrischen Basis Koeffizienten.
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\begin{multicols}{2}
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\begin{align*}
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y = \underbrace{\sum_{k=0}^{N-1} y_k e_{k+1}}_{y \text{ in Komponenten}} = \underbrace{\sum_{k=0}^{N-1} z_k v_k}_{\text{in Trig. Basis}} = \sum_{k=0}^{N-1} z_k \begin{bmatrix}
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\omega_N^{0 \cdot k} \\ \omega_N^{1 \cdot k} \\ \omega_N^{2 \cdot k} \\ \vdots \\ \omega_N^{(N-1) \cdot k}
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\end{bmatrix}
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\end{align*}
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\newcolumn
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\fancydef{Diskrete Fourier Transformation} $\mathcal{F}_N: \mathbb{C} \to \mathbb{C}$ s.d. $\mathcal{F}_N(y) = F_Ny$
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\begin{align*}
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y_l &= \sum_{k=0}^{N-1} z_k \omega_N^{l \cdot k} \overset{\text{S. 75}}{=} \sum_{k=-N/2}^{N/2-1} \gamma_k \cdot \exp(\frac{2\pi i}{N}lk) \\
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\text{wobei }\gamma_k &= \begin{cases}
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z_k, & 0 < k \leq \frac{N}{2}-1 \\
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z_k+N, & -\frac{N}{2} \leq k < 0
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\end{cases}
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\end{align*}
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\end{multicols}
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\newpage
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\fancydef{Fourier-Matrix}\\
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\begin{align*}
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F_N := V^H = [v_0, \ldots, v_{N-1}]^H = \begin{bmatrix}
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||||
\omega_N^0 & \omega_N^0 & \cdots & \omega_N^0 \\
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||||
\omega_N^0 & \omega_N^1 & \cdots & \omega_N^{N-1} \\
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||||
\omega_N^0 & \omega_N^2 & \cdots & \omega_N^{2(N-1)} \\
|
||||
\vdots & \vdots & & \vdots \\
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||||
\omega_N^0 & \omega_N^{N-1} &\cdots & \omega_N^{(N-1)^2}
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||||
\end{bmatrix}
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||||
=
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||||
\begin{bmatrix}
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||||
\omega_N^{jk}
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||||
\end{bmatrix}^{N-1}_{j,k = 0}
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\in \mathbb{C}^{N\times N}
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\end{align*}
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Die skalierte Fourier-Matrix $\frac{1}{\sqrt{N}}F_N$ hat einige besondere Eigenschaften.
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\setcounter{all}{6}
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\inlinetheorem Die skalierte Fourier-Matrix $\frac{1}{\sqrt{N}}F_N$ ist unitär: $F_N^{-1} = \frac{1}{N} F_N^H = \frac{1}{N} \overline{F_N}$
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\fancyremark{Eigenwerte von $\frac{1}{\sqrt{N}}F_N$} Die $\lambda$ von $\frac{1}{\sqrt{N}}F_N$ liegen in $\{1,-1,i,-i\}$.
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Die diskrete Fourier-Transformation ist nun einfach die Anwendung der Basiswechsel-Matrix $F_N$.
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\setcounter{all}{5}
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\fancydef{Diskrete Fourier-Transformation} $\mathcal{F}_N: \mathbb{C} \to \mathbb{C}$ s.d. $\mathcal{F}_N(y) = F_Ny$
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\begin{align*}
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\text{Für } c = \mathcal{F}_N(y) \text{ gilt: }\quad c_k = \sum_{j=0}^{N-1} y_j \omega_N^{kj}
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\end{align*}
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$c$ lässt sich als Repräsentation von $y$ im Frequenzbereich interpetieren. Durch die DFT können wir nun jederzeit zwischen der normalen und der Frequenz-perspektive wechseln. Das ermöglicht einige interessante Anwendungen.
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@@ -0,0 +1,28 @@
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\subsection{DFT in Numpy}
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Sei $y$ in der Standardbasis, und $c = \mathcal{F}_N(y)$, also $y$ in der trig. Basis.
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$$
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c = F_N \times y = \verb|fft|(y)\quad \textit{(DFT in numpy)} \quad \quad \quad y = \frac{1}{N}F_N^Hc = \verb|ifft|(c)\quad \textit{(Inverse DFT in numpy)}
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$$
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Um zur ursprünglichen Darstellung des trig. Polynoms zurück zu kommen, müssen wir die Koeffizienten umsortieren: \\
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Seien $z = \frac{1}{N} F_N y$ und $\zeta = \verb|fft.fftshift|(z)$.
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\begin{align*}
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f(x) \approx \underbrace{\sum_{k=-N/2}^{N/2-1} \zeta_k \cdot e^{2 \pi ikx} }_{\text{Form des trig. Polynoms}}
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\end{align*}
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\setcounter{all}{13}
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\inlineremark Man kann mit dieser Approximation einfach die $L^2$-Norm und Ableitungen berechnen:
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\begin{multicols}{2}
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\begin{align*}
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||f||^2_{L^2} \approx \left\Vert \sum_{k=-N/2}^{N/2-1} \zeta_k \cdot e^{2 \pi ikx} \right\Vert^2_{L^2} = \sum_{k=-N/2}^{N/2-1} |\zeta_k|^2 = \Vert z \Vert^2_{L^2}
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||||
\end{align*}
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\newcolumn
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\begin{align*}
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f'(t) \approx \sum_{k=-N/2}^{N/2-1} (2\pi ik) \zeta_k \cdot e^{2 \pi ikx}
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\end{align*}
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\end{multicols}
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Im Skript S. 78 - 83 befinden sich einige sehr gute Anwendungsbeispiele.
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@@ -0,0 +1,104 @@
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\newpage
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\subsection{DFT \& Lineare Algebra}
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\setcounter{all}{25}
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\fancydef{Zirkulant} Für einen vektor $c \in \mathbb{R}^N$ hat der Zirkulant $C \in \mathbb{R}^{N \times N}$ die Form:
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\begin{align*}
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C = \begin{bmatrix}
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c_0 & c_{N-1} & c_{N-2} & \cdots & c_3 & c_2 & c_1 \\
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||||
c_1 & c_0 & c_{N-1} & \cdots & c_4 & c_3 & c_2 \\
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||||
c_2 & c_1 & c_{0} & \cdots & c_5 & c_4 & c_3 \\
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||||
\vdots & \vdots & \vdots & \ddots & \vdots & \vdots & \vdots \\
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||||
c_{N-3} & c_{N-4} & c_{N-5} & \cdots & c_0 & c_{N-1} & c_{N-2} \\
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||||
c_{N-2} & c_{N-3} & c_{N-4} & \cdots & c_{1} & c_0 & c_{N-1} \\
|
||||
c_{N-1} & c_{N-2} & c_{N-3} & \cdots & c_{2} & c_1 & c_0
|
||||
\end{bmatrix}
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\quad \quad \quad
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S_N = \begin{bmatrix}
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0 & 0 & \cdots & \cdots & 0 & 1 \\
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1 & 0 & \cdots & \cdots & 0 & 0 \\
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||||
\vdots & \vdots & \ddots & \ddots & \vdots & \vdots \\
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||||
0 & 0 & \cdots & \cdots & 0 & 0 \\
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||||
0 & 0 & \cdots & \cdots & 1 & 0
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||||
\end{bmatrix}
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||||
\end{align*}
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Die Shift Matrix $S_N$ ist der Zirkulant für $c=e_2$. $S_N$ ist eine Permutationsmatrix, die alle Einträge nach vorne schiebt.
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\begin{align*}
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S_N \begin{bmatrix}
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x_0 \\
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||||
x_1 \\
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||||
\vdots \\
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||||
x_{N-1}
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||||
\end{bmatrix}
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||||
=
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||||
\begin{bmatrix}
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||||
x_{N-1} \\
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||||
x_0 \\
|
||||
\vdots \\
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||||
x_{N-2}
|
||||
\end{bmatrix}
|
||||
\quad \quad \quad
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||||
S_N^\top \begin{bmatrix}
|
||||
x_{N-1} \\
|
||||
x_0 \\
|
||||
\vdots \\
|
||||
x_{N-2}
|
||||
\end{bmatrix}
|
||||
=
|
||||
\begin{bmatrix}
|
||||
x_0 \\
|
||||
x_1 \\
|
||||
\vdots \\
|
||||
x_{N-1}
|
||||
\end{bmatrix}
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||||
\end{align*}
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Die Shift-Matrix hat einen speziellen Bezug zu den Spaltenvektoren $v_k$ von $F_N$, und auch allen anderen Zirkulanten $C$.
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\inlineremark Der $k$-te Fourier-vektor $v_k$ ist ein Eigenvektor von $S_N$ zu $\lambda_k = e^{2\pi i \frac{k}{N}}$.
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\fancytheorem{Diagonalisierung von Zirkulanten} Die Eigenvektoren von $S_N$ diagonalisieren jeden Zirkulanten $C$, und sind d.h. auch die Eigenvektoren von $C$.
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Die Eigenwerte erhält man aus $p(z) = c_0z^0 + \ldots + c_{N-1}z^{N-1}$.
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Eine Operation mit vielen Anwendungen ist die Faltung. Sie hat einige Beziehungen zur Fourier-Transformation.
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\fancydef{Faltung} $a * b := (c_k)_{k \in \mathbb{Z}} = \displaystyle\sum_{n=-\infty}^{\infty}a_nb_{k-n}$, wobei $(a_k)_{k \in \mathbb{Z}}$, $(b_k)_{k \in \mathbb{Z}}$ unendliche Folgen sind.
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Die Faltung von $a = [a_0,\ldots,a_{N-1}]^\top, b = [b_0,\ldots,b_{N-1}]^\top$ ist leicht: Man erweitert beide Vektoren mit Nullen.
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% ^ This needs an example
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\fancydef{Zyklische Faltung} Für $N$-periodische Folgen oder Vektoren der Länge $N$:
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\begin{align*}
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c = a \circledast b\quad\quad \text{s.d. } \sum_{n=0}^{N-1} a_nb_{k-n} \equiv_N \sum_{n=0}^{N-1}b_na_{n-k}
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\end{align*}
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\setcounter{all}{32}
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\inlineremark Zyklische Faltungen von Vektoren kann man mit Zirkulanten berechnen.
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\begin{align*}
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c = a \circledast b = Ab = \underbrace{\begin{bmatrix}
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a_0 & \cdots & a_{N-1} \\
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\vdots & \ddots & \vdots \\
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||||
a_{N-1} & \cdots & a_0
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\end{bmatrix}}_{\text{Zirkulant von } a}
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b
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\end{align*}
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% NOTE: I'm not sure if this below is correct. This is how I interpret what is written in the script
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\setcounter{all}{30}
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\inlineremark Eine Multiplikation von Polynomen $g,h$ entspricht einer Faltung im Frequenzbereich.
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\begin{align*}
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\mathcal{F}_N(\underbrace{g * h}_{\text{Standard Basis}}) = \underbrace{\mathcal{F}_N(g) \cdot \mathcal{F}_N(h)}_{\text{Trigonometrische Basis}}
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\end{align*}
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Im Fall von $T$-periodischen Funktionen gilt: $(g * h)(x) = \frac{1}{T}\displaystyle\int_{0}^{T}g(t)h(x-t)$.
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\inlineremark Da $F_N$ jeden Zirkulant $C$ diagonalisiert (Satz 3.4.27), gilt sogar:
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\begin{align*}
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c = a \circledast b = Ab = F_N^{-1}p(D)F_Nb \quad \quad \quad (p(D) \text{ ist Diagonalmatrix der } \lambda \text{ von } C )
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\end{align*}
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Man erhält so letzendlich das Faltungs-Theorem: Die $F_N$-Transformierte einer Faltung ist genau das gleiche wie die Multiplikation zweier $F_N$-Transormierten. Da die DFT in $\mathcal{O}(n\log(n))$ (Kap. 3.5) geht, gilt dies nun auch für die Faltung.
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\begin{align*}
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F_Nc = \text{diag}(F_N a) F_N b
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\end{align*}
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Reference in New Issue
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