diff --git a/semester3/numcs/numcs-summary.pdf b/semester3/numcs/numcs-summary.pdf
index 8aec423..df13076 100644
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diff --git a/semester3/numcs/parts/01_interpolation/01_trigonometric/01_dft/00_intro.tex b/semester3/numcs/parts/01_interpolation/01_trigonometric/01_dft/00_intro.tex
index 510568c..ebbd331 100644
--- a/semester3/numcs/parts/01_interpolation/01_trigonometric/01_dft/00_intro.tex
+++ b/semester3/numcs/parts/01_interpolation/01_trigonometric/01_dft/00_intro.tex
@@ -1,3 +1,4 @@
+\newsection
 \subsection{Diskrete Fourier Transformation}
 
 % NOTE: I'll do these 2 subchapters. Based on the lecture, we can leave out quite a lot here.
@@ -8,3 +9,37 @@
 
 % 2.3.4 relativ wichtig (Einführung Faltungen), tendenziell viel
 % 2.4 FFT wichtig, aber kurz
+
+\subsubsection{Motivation}
+
+Nutzen wir die Trapezregel um approximativ die Fourierkoeffizienten $\hat{f}_N(k)$ auf äquidistanten Punkten $l_t=\frac{l}{N}$ $(0 \leq l \leq N-1)$ zu bestimmen, erhalten wir tatsächlich ein Polynom $p_{N-1}$ welches die Interpolationsbedingung erfüllt:
+\begin{align*}
+    p_{N-1}(t) = \sum_{k=-\frac{N}{2}}^{\frac{N}{2}-1} \hat{f}_N(k)e^{2\pi ikt}
+\end{align*}
+
+Der Beweis hierfür ist im Skript auf p. $71$. Die $N$-te Einheitswurzel wird hier definiert:
+
+\fancydef{$N$-te Einheitswurzel} $\omega_N := \exp(\frac{-2\pi i}{N})$
+
+\fancyremark{Eigenschaften von $\omega_N$}
+\begin{multicols}{3}
+\begin{align*}
+    \forall j,k \in \mathbb{Z}:\quad                 & \omega_N^{k+jN}=\omega_N^k \\
+    \forall k \in \mathbb{Z}, t \in \mathbb{R}:\quad & \omega_N^{t+kN}=\omega_N^t 
+\end{align*}
+
+\newcolumn
+\begin{align*}
+    \omega_N^N=1 \\
+    \omega_N^{N/2}=-1
+\end{align*}
+
+\newcolumn
+\begin{align*}
+    \sum_{k=0}^{N-1} \omega_N^{kj} = \begin{cases}
+        N, & j \equiv_N 0 \\
+        0, & \text{ sonst}
+    \end{cases}
+\end{align*}
+\newcolumn
+\end{multicols}
\ No newline at end of file
diff --git a/semester3/numcs/parts/01_interpolation/01_trigonometric/01_dft/01_construction.tex b/semester3/numcs/parts/01_interpolation/01_trigonometric/01_dft/01_construction.tex
index e69de29..1ac157b 100644
--- a/semester3/numcs/parts/01_interpolation/01_trigonometric/01_dft/01_construction.tex
+++ b/semester3/numcs/parts/01_interpolation/01_trigonometric/01_dft/01_construction.tex
@@ -0,0 +1,26 @@
+\subsubsection{Konstruktion}
+
+\fancydef{Trigonometrische Basis} $\{v_0, v_{N-1}\}$ ist eine Basis von $\mathbb{C}^N$, wobei $v_k = \begin{bmatrix}
+    \omega_N^{0\cdot k} \\ \omega_N^{1\cdot k}1 \\ \vdots \\ \omega_N^{(N-1)\cdot k}
+\end{bmatrix} \in \mathbb{C}^N$ 
+
+Die symmetrische, nicht hermitesche Matrix $V = [v_0,\ \ldots\ , v_{N-1}]$ ist dann eine orthogonale Basis für $\mathbb{C}^N$: $V^HV = N\cdot I_N$.
+
+Ebenfalls ist $V$ die Basiswechsel Matrix Trigonometrische Basis ($z$) $\mapsto$ Standardbasis ($y$). Algebraisch:
+\begin{align*}
+    y = Vz \implies z = V^{-1}y = \frac{1}{N}V^Hy = \frac{1}{N}\underbrace{F_N}_{:= V^H} y
+\end{align*}
+
+\fancydef{Fourier-Matrix} $F_N := V^H = \begin{bmatrix}
+    \omega_N^0 & \omega_N^0 & \cdots & \omega_N^0 \\
+    \omega_N^0 & \omega_N^1 & \cdots & \omega_N^{N-1} \\
+    \omega_N^0 & \omega_N^2 & \cdots & \omega_N^{2(N-1)} \\
+    \vdots     & \vdots     &        & \vdots \\
+    \omega_N^0 & \omega_N^{N-1} &\cdots & \omega_N^{(N-1)^2} 
+\end{bmatrix}
+= \begin{bmatrix}
+    \omega_N^{jk}
+\end{bmatrix}^{N-1}_{j,k = 0} \in \mathbb{C}^N
+$
+
+\fancydef{Diskrete Fourier Transformation} $\mathcal{F}_N: \mathbb{C} \to \mathbb{C}$ s.d. $\mathcal{F}_N(y) = F_N y$
\ No newline at end of file